Кристаллы в природе

появятся равные по величине, но различные по знаку заряды.

Если изменить направление силы, действующей на пластинку (вместо того

чтоб сдавить кварц его будут растягивать), то изменяются и знаки зарядов на

электродах: на том электроде, где при сжатии возникал положительный заряд,

при растяжении появится отрицательный. При этом, чем больше сила, сжимающая

или растягивающая пластинку, тем больше и величина зарядов, возникающая на

электродах.

В середине XIX в. были также обнаружены диэлектрики, которые подобно

остаточной поляризацией. Такие диэлектрики по аналогии с термином «магнит»

назвали электретами.

Самое характерное свойство электретов - способность нести на своих

противоположных сторонах заряды различного знака, которые могут сохраняться

в течение весьма длительного времени. Так, для электретов из карнаубского

воска и его смесей это время составляет годы, керамические электреты

сохраняют заряд в течение двух лет, электреты из полимеров имеют время

жизни месяцы.

Объяснить этот обширный экспериментальный материал об электрических

свойствах диэлектриков стало возможным тогда, когда появилась теория,

объясняющая строение твёрдых тел, связи между их структурными частицами.

Есть такие твёрдые тела, у которых центры положительных и

отрицательных зарядов отдельных атомов или молекул совпадают.

Если такие вещества поместить в электрическое поле, то возникает

«электрическая деформация» структурных частиц, т.е. электрическое поле

смещает электрические заряды, входящие в состав диэлектрика, от тех

положений, которые они занимали в отсутствие поля. Так, например, если

диэлектрик состоит из нейтральных атомов, то в присутствии поля их

электронные оболочки смещаются относительно положительно заряжённых ядер.

Если кристаллическая решётка твёрдого тела состоит из положительно и

отрицательно заряжённых ионов, например, решетка NaCl, то в электрическом

поле ионы равных знаков смещаются относительно друг друга. В результате

упругого смещения каждой пары зарядов образуется система, обладающая

некоторым дополнительным моментом p=ql, а весь диэлектрик поляризуется.

Поляризация диэлектрика численно характеризуется дипольным моментом

единицы объёма Р, который равен произведению числа элементарных диполей N,

содержащих в единице объёма вещества, на величину момента элементарного

диполя.Что дипольный момент единицы объёма диэлектрика пропорционален

напряжённости электрического поля внутри диэлектрика.

Помимо неполярных диэлектриков, существует большой класс диэлектриков,

молекула которых и при отсутствии внешнего электрического поля обладают

дипольным моментом. Постоянный дипольный момент могут иметь многие

молекулы, у которых центры симметрии составляющих их положительных и

отрицательных зарядов не совпадают друг с другом. Типичными представителями

полярного твёрдого диэлектрика служат лед, твердая соляная кислота,

органическое стекло и др.

При помещении полярного диэлектрика в электрическое поле происходит

ориентация полярных молекул так, чтобы их оси совпадали с направлением

линий напряжённости электрического поля. Однако тепловое движение частиц

вещества препятствует такой ориентации. В результате действия поля и

теплового движения устанавливается равновесное состояние, при котором

полярные молекулы приобретают в среднем некоторую направленную ориентацию,

а весь диэлектрик благодаря этому приобретает дипольный момент в

направлении поля, т.е. поляризуется.

Рассмотренный вид поляризации называют ориентационной или дипольной. В

этом виде поляризации, в отличие от поляризации смещения, существенную роль

играет температура диэлектрика.

Диэлектрическая проницаемость полярных диэлектриков больше, чем у

неполярных, так как у них по существу наблюдаются оба вида поляризации:

ориентационная и упругая поляризация смещения.

Если внешнее поле убрать, то полярные и неполярные диэлектрики

деполяризуются, т.е. поляризация их практически исчезает.

Существует третий тип диэлектриков, у которых наблюдается

самопроизвольная поляризация. В этом случае внутри диэлектрика, без какого

бы то ни было воздействия внешнего поля, самопроизвольно возникают

однородно поляризованные области, так называемые домены. В отсутствии

внешнего поля направления дипольных моментов областей различны. При

наложении поля происходит «ориентация» доменов и весь диэлектрик

поляризуется. Так как каждый домен имеет большой дипольный момент, то

диэлектрическая проницаемость таких диэлектриков обычно очень велика,

порядка 104. диэлектрики такого типа называют сегнетоэлектриками.

Сегнетоэлектрики отличаются от других диэлектриков рядом специфических

свойств.

Если у полярных и неполярных диэлектриков дипольный момент единицы

объёма вещества пропорционален напряжённости электрического поля Е, то у

сегнетоэлектриков такая линейная зависимость между Р и Е существует только

в слабых полях (рис 30). При увеличении напряжённости поля дипольный момент

Р возрастает в соответствии с кривой АВ, а при некотором значении Е

изменение дипольного момента прекращается. Это состояние называют

насыщением. В состоянии насыщения все домены сегнетоэлектрика располагаются

вдоль поля, и дальнейшее увеличение поля Е уже не приводит к увеличению

поляризации. Если после этого начать уменьшать величину напряжённости поля

до нуля, то поляризация кристалла будет изменяться не по начальной кривой

ОВ, а по кривой ВD и при напряжённости поля, равной нулю, кристалл

останется поляризованным.

Такое явление называется диэлектрическим гистерезисом. Величину

поляризации, определяемую отрезком ОD при Е=0, называют остаточной

поляризацией.

Таким образом, зависимость поляризации от напряжённости переменного

электрического поля для сегнетоэлектриков описывается кривой BDFLHB,

называемой петлей гистерезиса. По петле гистерезиса можно определить

величину спонтанной поляризации.

Однако при увеличении температуры свойства сегнетоэлектриков изменяются и

при некоторой температуре, называемой температурой Кюри, происходит

исчезновение спонтанной поляризации.

Сегнетоэлектрики применяют при изготовлении лазеров и в запоминающих

устройствах электронно-вычислительных машин.

5.3. Квантовая энергия электронов в атоме

Для объяснения электрических свойств металлов и диэлектриков,

применялись совершенно не связанные между собой теории, основанные на

различных моделях. Лишь с применением квантово – механических представлений

удалось создать единую, современную теорию твёрдого состояния, или зонную

теорию.

[pic]

рис. 30

С самого начала надо иметь в виду, что законы движения макроскопических

тел неприменимы для описания поведения атомных частиц. А вот энергия

электронов в атомах, молекулах кристалла не может иметь произвольных

значений. В квантовой механики показывается, что энергии электронов в таких

случаях могут принимать лишь определённые, дискретные значения. Это

означает что если при расстоянии между ядром и электроном r1 (рис 31)

Энергия электрона Е1, то при расстоянии r2 энергия электрона станет Е2,

причём ?Е=Е2-Е1 имеет совершенно определённое значение. Электрон не может

иметь энергию, большую Е1, но меньшую Е2. О величинах, которые могут

принимать лишь ряд определённых дискретных значений, говорят, что они

квантованы. К таким величинам относятся энергия электронов в атомах,

молекулах и кристаллах (рис.31).

На рис 31 представлены диаграмма уровней энергии атома водорода, или

энергетический спектр атома водорода. Самый низкий уровень энергии Е1

соответствует ближайшему расположению электрона от ядра и характеризует

основное, или нормальное состояние атомов. Такую энергию имеет атом, если

он получает энергию извне. В основном состоянии изолированный атом может

пребывать сколь угодно долго. Все энергетические уровни, начиная со

второго, соответствуют возбуждённым состояниям атома. Эти значения энергии

электрон в атоме водорода может иметь, если он приобретает дополнительную

энергию за счёт воздействия каких-либо внешних факторов равную ?Е=Еm-Еn ,

где m и n- номера верхнего и нижнего энергетических уровней, между которыми

осуществляется переход электрона.

[pic]рис.31

Находится в возбуждённом состоянии долгое время атом не может, и поэтому

он самопроизвольно переходит в нормальное состояние, отдавая излишек

энергии ?Е=Еn-Еm в виде электромагнитных излучений (света).

На этой диаграмме видно также, что энергия электрона в атоме водорода

имеет отрицательное значение. Это означает, что нулевая энергия

соответствует состоянию, в котором находится неподвижный электрон,

удалённый на бесконечно большое расстояние от ядра и не взаимодействующий с

ним.

При рассмотрении энергетического спектра атома следует обратить внимание

также и на то, что при увеличении главного квантового числа n происходит

сближение уровней энергии. При достаточно большом n можно считать, что

энергия атома практически не квантуется, а изменяется непрерывно. В этом

находит своё выражение принцип соответствия, установленный Н.Бором в

1922г.

5.4. Элементы зонной теории кристаллов

Как изменится эта диаграмма для двухатомной молекулы, состоящей из

двух атомов.

По мере сближения каждый атом - его электроны, ядро - испытывает

увеличивающее силовое воздействие со стороны электрических полей электронов

и ядра другого атома. Это взаимодействия между атомами приводит к тому, что

вместо одного энергетического уровня, одинаково для двух изолированных

атомов, возникают два близко расположенных, но не совпадающих уровня. В

таких случаях говорят, что происходит расщепление энергетических уровней

электронов.

Следовательно, в энергетическом отношении образование двух атомов

молекулы означает, что для каждого электрона обоих атомов появилась

возможность принимать вдвое больше значений энергии, чем в изолированном

состоянии.

Если теперь будут сближаться 3,4,5 или вообще N атомов, то в результате

их взаимодействия вместо каждого энергетического уровня, одинаково для всех

N изолированных атомов, появится 3,4,5 или N близких, но не совпадающих

уровней, которые образуют энергетическую полосу или зону разрешённых

значений энергии.

Таким образом, разрешённая энергетическая зона состоит из N близких

уровней, где N-общее число атомов твёрдого тела. В 1м3 твёрдого тела

находится 1028-1029 атомов. Такой же порядок величины имеет и число

уровней в зоне. Так как электроны принадлежат всему кристаллическому телу,

то можно сказать, что зоны энергии характеризуют возможные значения энергии

электронов всех атомов тела, а диаграмму разрешённых значений энергии

называют энергетическим спектром твёрдого тела.

Однако не все уровни, соответствующие различным значениям главного

квантового числа n, расщепляются одинаково. При сближении атомов

электрического поля в первую очередь действуют на валентные электроны,

которые к тому же слабее связаны с ядрами своих атомов, чем утренние

электроны. Поэтому энергетические уровни валентных электронов расщепляются

уже при расстояниях между атомами 10 -9м, а ширина образующейся зоны

разрешённых значений энергии – примерно нескольких электрон-вольт.

Влияние электрических полей взаимодействующих атомов на утренние

электроны очень слабые. Поэтому энергетические состояния внутренних

электронов практически такие же, как и в изолированных атомах. Слабое

расщепление энергетических уровней внутренних электронов происходит при

расстояниях между взаимодействующими атомами, много меньшими периода

кристаллической решётки(10 -10 м).

Разрешённые энергетические зоны твёрдого тела разделены друг от друга

промежутками – областями энергии, которые электроны не могут иметь по

законам квантовой механики. Эти области называют зонами запрещённых

значений энергии. Ширина запрещённых зон соизмерима по величине с шириной

разрешенных зон. Более возбуждённые уровни изолированных атомов дают

разрешённые зоны большей ширины. С увеличением энергии ширина разрешённых

энергетических зон увеличивается, а ширина запрещённых зон уменьшается.

Таким образом, для любого твёрдого тела характерна зонная структура

энергетических уровней электронов, или зонный энергетический спектр.

5.5. Распределение электронов по энергиям в твёрдом теле

Рассмотрим атом водорода. В возбуждённом состоянии электрон находится

недолго и, испуская излишек энергии, переходит в нормальное,

невозбуждённое состояние, характеризуемое наименьшей из всех возможных

значений энергией. Состояние с наименьшей энергией - устойчивое состояние.

Очевидно, что стремление перейти в энергетически более устойчивое

состояние, т.е. «занять» найнизший из всех возможных энергетических

уровней, характерно для электронов и многоэлектронных атомов. Означает ли

это, что все электроны многоэлектронных атомов имеют в устойчивом состоянии

одну и туже энергию? Ответить на этот вопрос позволяет основное правило

квантовой механики - принцип Паули, в соответствии с которым невозможно

«скопление» электронов на самом низком энергетическом уровне. Принцип Паули

утверждает, что в любой системе взаимодействующих частиц в одном и том же

энергетическом состоянии не могут находиться более двух электронов.

В соответствии с принципом Паули электроны «занимают» попарно все

энергетические уровни, начиная с самого нижнего. Таким образом, принцип

Паули регулирует распределение электронов по энергиям в любой системе,

содержащей множество электронов, как в изолированных многоэлектронных

атомах, так и в твёрдых телах.

Рассмотрим распределение электронов по энергиям в твёрдом теле. Мы

знаем, что образование молекулы из двух изолированных атомов в

энергетическом отношении означает образование двух близко расположенных

подуровней вместо одинаковых уровней энергии изолированных атомов. Если в

изолированных атомах этому уровню энергии соответствовало по одному

электрону, то при образовании молекулы оба электрона будут иметь наименьшую

из всех возможных значений энергию. В подобных случаях говорят, что

электроны «расположатся» на самом низком энергетическом уровне, т.е.

согласно принципу Паули они оба «расположатся» на нижнем подуровне, а

верхний подуровень окажется «пустым». Если бы каждый изолированный атом

имел по два электрона, соответствующих данному уровню энергии, то при

образовании молекулы эти четыре электрона «расположились» бы попарно на

обоих подуровнях.

Распределение электронов по энергиям справедливо лишь в том случае,

если твёрдое тело будет находиться при температуре абсолютного нуля, не

подвергаясь никаким внешним воздействиям.

Что же произойдёт, если такое твёрдое тело подвергнуть нагреванию,

освещению или облучению ультрафиолетовыми, рентгеновскими лучами или просто

создать внутри него электрическое поле? Так как кристалл при этом получает

энергию извне, то и энергия электронов должна увеличиваться. С позиции

квантовой механики это означает, что электроны получают возможность перейти

в новое состояние, соответствующее более высокому энергетическому уровню,

если порция энергии, получаемая твёрдым телом извне, достаточна для

перевода электронов на один из возбуждённых уровней энергии.

Такая возможность представляется в первую очередь электронам валентной

зоны, так как для перехода электронов из заполненных целиком зон, лежащих

ниже валентных, нужна слишком большая энергия возбуждения. Следовательно,

основную роль во всех энергетических процессах в твёрдом теле играют, в

первую очередь, внешние валентные электроны, или с точки зрения зонной

теории процессы, разыгрывающиеся в валентной и свободной зонах. Поэтому,

как правило, на зонной диаграмме изображают только валентную и свободную

зоны.

Нетрудно показать, что при нагревании кристалла до комнатной температуры

или под действием электрического поля источника тока электрон приобретает

энергию, достаточную лишь для внутризонных переходов.

5.6. Электропроводность твёрдых тел на основе зонной теории

Зонная теория впервые позволила объяснить многие явления в твёрдых телах с

единых позиций. Рассмотрим с позиции зонной теории механизм

электропроводности кристаллов.

Электрическим током называют упорядоченное движение заряжённых частиц в

веществе под действием сил электрического поля. Электрическое поле,

действуя на электроны, ускоряет их на расстоянии свободного пробега ? и

сообщает им энергию, равной работе электрической силы Е на перемещении ?.

Электрический ток возникает лишь в том случае, если верхняя энергетическая

зона не полностью занята электронами, т.е. число подуровней энергии в зоне

превышает число электронов. Такую зону называют зонной проводимости. Таким

образом, если валентная зона не полностью занята электронами, то твёрдое

тело всегда будет проводником электрического тока. Этот случай заполнения

валентной зоны соответствует металлам, входящим в первую группу

периодической системы Д.И.Менделеева. Ведь у них имеется всего по одному

валентному электрону. В твёрдом теле из N таких атомов будет и N валентных

электронов. Но, располагаясь в валентной зоне твёрдого тела по 2 электрона

на уровень, они займут только половину, т.е. N/2 уровней из N возможных.

Для металлов второй группы периодической системы полностью заполненная

валентная зона перекрывается с какой-нибудь незаполненной зонной.

Верхний занятый электронами металла энергетический уровень при Т=0 К

называют уровнем Ферми. Энергия Ферми Еф составляет приближённо 10 эв.

Уровень Ферми играет большую роль в квантовых представлениях о твёрдом

теле.

Рассмотрим теперь энергетический спектр твёрдого тела. В валентной зоне

все энергетические уровни полностью заняты электронами, а свободные уровни

отделены от валентной зоны зоной запрещённых значений энергии ?Е. Обычные

электрические поля не могут сообщить электрону валентной зоны энергию ?Е,

достаточную для преодоления запрещённой зоны и перевода его в свободную

зону, где он мог бы уже увеличивать свою энергию. Следовательно, в таких

твёрдых телах электропроводность не может иметь место при отсутствии

внешних возбуждений и нулевой температуре. Однако в реальных условиях

температура твёрдых тел отличается от нуля, поэтому эти тела обладают

некоторой энергией теплового движения. Есть кристаллы, для которых энергии

теплового движения при обычных температурах недостаточна, чтобы электрон

мог преодолеть запрещённую зону энергии (кТ6эв, то оно - диэлектрик, а если ?Е1, но и в том и в другом случае

? лишь незначительно отличаются от единицы. для ферромагнетиков ?>>1. Но

не только в этом отличие ферромагнитных свойств.

Магнитная проницаемость ферромагнетиков ? не является постоянной

величиной, а зависит от индукции внешнего поля В0. Характер данной

зависимости приведён на рисунке 45в.

[pic]

рис.45в

Ферромагнетики обладают остаточным магнетизмом, т.е. могут сохранять

намагниченность и при отсутствии внешнего намагничивающего поля.

Для ферромагнетиков характерен магнитный гистерезис - явление,

возникающее при перемагничивании ферромагнитного образца. Сущность

магнитного гистерезиса состоит в том, что изменение намагничивание образца

I отстаёт от изменений индукции магнитного поля В0. При этом I=В-В0=(?-

1)В0. при некоторой температуре, называемой точкой Кюри, ферромагнетик

теряет ферромагнитные свойства и превращается в обычный парамагнетик.

6.4. Диамагнетизм. Влияние магнитного поля на орбитальное движение

электронов

Атомы диамагнитных веществ, при отсутствии внешнего намагничивающего поля

не имеют магнитного момента. Орбитальные и спиновые моменты всех электронов

этих атомов скомпенсированы. Если же диамагнитное тело поместить в

Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7